Propagation
1) contenant l'équation des vagues les améliore
porteur magnétique pour des moyens de disomogeneo :
Étant le solenoidale H
, parce que lui il
existe des mises à niveau ils porteur à tels que
,
le remplacement de lui dans
obtient
qui a remplacés avec à
dans
il donne en arrière
avoir tiré profit
de la relation
et avoir défini l'équivalent de
constante
diélectrique. Remplaçant l'état
de Lorentz
il est doit 1° le membre
et définir
est obtenu.
du qui le célèbre qu'également le diélectrique de
disomogeneità des moyens peut être considéré comme les ouvriers
électriques de sources.
2) contenant l'équation des vagues les améliore porteur
pour faiblement des moyens de disomogeneo :
Dans
la la limite
peut
être négligé à condition que la condition est respectée
donc dans le cas du VHF ou faiblement du disomogeneo le
moyen
est eu.
3) Utilizzo des mises à niveau elles porteur :
L'équation des vagues avec des mises à niveau elles
porteur vient seulement utilisé quand on le trouve à nous dans la
proximité des sources dedans dans la mesure où l'extérieur des
sources vaut la peine la relation homogène
de
toute la semblable à celle-là qui puà à obtenir pour le champ
électrique
et pour le magnetico de champ
.
4) équation d'eiconale et équation du transport :
L'équation des vagues pour faiblement le disomogeneo et
les moyens non dispersifs est
la colombe
ED
,
parce que elle Luneburg Kline suppose que une solution dans
la forme qui a remplacé dans l'équation peut
caractériser des conditions qui doivent être vérifiées, en
particulier est observé qu'e(r) est le produit du mesurage
pour un porteur
et que le laplaciano du
produit est
, remplaçant et devenant plus simple
est obtenu.
Développant le récapitulatif et égalant les
coefficients de k02 l'équation d'eiconale
est obtenue tout
en égalant les coefficients de k0 l'équation du transport est obtenue
.
5) vitesse de la propagation dans la direction r0 :
L'expression de la fonction de champ électrique de
l'espace et du temps qui dérive de l'expansion asymptotique de
Luneburg et Kline est
, celui est ébauche d'une
fonction de sinusoidale a lieu du temps qui de l'espace, a cela
à la croissance de t si
cela considère
la direction de la propagation r0 , doit être eu
duquel la vitesse de la
phase dans le 0 est direction
obtenuede r
.
6) expression des champs et et de H en fonction de la
position :
Si les petits moyens de disomogeneo sont considérés,
l'expansion asymptotique de Luneburg et Kline peut être employée,
dans elle si W suffisamment qu'il
est élevé peut être considéré seulement des limites dominantes et0 et H0 e
d'obtention
, les
remplaçant dans
et tirant profit de l'ottiene
vectorial
de relation
tout en
remplaçant dans
elle est obtenue
.
Le remplacement dans l'entrambe
, dérivant de
l'équation d'eiconale, et la rigidité intrinsèque de la moyenne
est obtenu :
là où s0 sont le
débiteur dans la direction
de cela est est
orthogonal à superficiel l'equiphase ceux.
7) rigidité intrinsèque locale :
8) faisceaux électromagnétiques :
L'ébauche des courbes qui dans chaque point sont
orthogonales sur la surface de propagation, le long d'eux propaga
l'énergie électromagnétique, car il peut observer du porteur de
Poynting
où la relation vectorial 0
a été employée et étants le débiteur orthogonal à superficiel
de la vague j(r) = costante. les
caractéristiques de la trajectoire des faisceaux peut être desunte
de l'équation d'eiconale par laquelle
est gagné,
la relation dont est déduite que les restes de faisceau confinés
dans le plan caractérisé de s
0 et et ont courber
c'est lui a la concavité tournée vers la région avec
l'augmentation de l'indice de réfraction, comme exemple pour
l'atmosphère l'incurva de faisceau vers le fond dans combien le plus
est approché à nous la terre, plus qu'il augmente à la
concentration et donc à l'indice de réfraction.
9) loi de Snell généralisé :
À partir de l'eiconale l'équation
est
obtenue appliquant le rotor et se rappeler la putréfaction grad[. ] =
0 de che a
dont le théorème charge l'obtention
peut
être appliqué, choisissant donc un circuit
rectangulaire en lequel au côté avançé un indice de réfraction n
et au côté inférieur correspond un indice de réfraction n vers le
bas, faisant pour s'étirer à zéro que les côtés verticaux
est obtenus où q il
est l'angle inclus entre s0 et
descendant vertical z0 .
10) principe de Fermat :
Il affirme que la longueur de la distance
électromagnétique
est stationnaire qu'est le
propaga électromagnétique d'énergie le long de la trajectoire qui
rendent le minimum la valeur de L.
11) cours des faisceaux dans des moyens stratifiés
radialement :
Dans des moyens stratifiés radialement, l'indice de
réfraction a la symétrie radiale, il obtient que les restes de
faisceau confinés dans un plan passant pour l'origine de la structure
sphérique et contenant s0 .
12) cours des faisceaux dans les moyens stratifiés
lentement :
Les moyens stratifiés sont lentement des moyens pour
lesquels on déduit l'indice de réfraction divers seulement avec la
quote-part z,
du qui le faisceau demeure toujours
confiné dans un plan orthogonal au plan xy, obtient que si q est l'angle inclus entre s0 et z0 ,
est eu.
13) faisceaux dans le troposphere :
Ébauche de la partie inférieure de l'atmosphère qui
va de 0 à 10km aux poteaux et de 0 à 15Km à l'équateur, il est
constitué à partir de l'azote (78.1%), de l'oxygène (20.9%), de la
vapeur de l'eau jusque 2'à un maximum de 5% et d'autres gaz.
L'indice de réfraction divers avec la quote-part en fonction
de la densité et le polarizzabilità des membres simples, au niveau
de la mer vaut la peine 1.0003, afin d'estimer des petites variations
qu'il vient a défini la réfringence
que pour
l'atmosphère au £ 40GHz de f vaut la peine
d'être pt le total de pression
atmosphérique et pW la
pression partielle de la vapeur de l'eau et donc la première limite
est la limite sèche ayant des valeurs élève à vous mais l'écurie
dans combien a comporté entre 265N et 284N tandis que la limite
célèbre supporte des variations fortes pouvant passer de 102N
31N. On l'observe que la réfringence diminue en second
lieu à la croissance de la quote-part h
où Ns est la valeur de la
réfringence aux 0 terres eth la taille caractéristique
qui vaut la peine approximativement 8Km, ces valeurs changent en
particulier dans les conditions météorologiques donc à une basse
altitude sont eus :
) l'atmosphère inférieure si
unité de N/Km
b) norme de l'atmosphère si
unité de N/Km
c) superstandard de
l'atmosphère si
unité de N/Km.
14) équivalent de faisceau de terre :
Dans le cas des raccordements entre les stations situées
à la terre est eu d'ailleurs que l'angleq entre la tangentedu débiteur s 0
avec le faisceau électromagnétique
et
dirigent radialement vers le fond est approximativement 90° donc que
courber
est, considérant que courber de la terre
est
peut être fait à un changement de coordonnent
qui décommande courber du faisceau
électromagnétique simplement au pacte pour magnifier la terre.
D'ailleurs être
ha
, un
regarde cela si
puis Ret®¥ et donc le propaga d'énergie
parallèlement à la surface de terre, qui est établit un ponceau
électromagnétique.
15) visibilité entre les antennes :
Deux antennes indiquent pour être dans la visibilité
quand le faisceau électromagnétique qui combine à elles
n'intersecte pas la surface de terre, puisque le faisceau
électromagnétique présente la concavité tournée vers la terre est
eue qui la visibilité électromagnétique est plus grande de la
visibilité géométrique.
16) Approximation WKB :
Remplacement dans l'équation
du
transport
qui est gagné de l'eiconale il obtient
en quel :
) vu un débiteur t0 orthogonal à s0 peut être décomposé le gradient dans ces deux
directions et donc écrire 
b) 
c) pour la définition de
divergence, vu qu'avoir la section de streamtube les commence S, est
eu
.
Le remplacement
est obtenu pour
laquelle s'est multiplié et0* et simplifié donne de retour
cela est des limites qui jaillissent du dérivé d'un
logarithme, après que tout ait
tandis que pour la
limite de la phase de l'expansion de Luneburg et de Kline
est eu, l'approximation WKB déterminent la valeur du champ
à l'abscisse curviligne s
.
17) cours du champ dans faiblement des moyens dispersifs
de disomogeneo :
L'équation d'eiconale
étant
avec
(…le compte de prises
donc est des dissipations dus à la conductivité qui de ceux dus à
la polarisation), n'est pas satisfaite moins que la fonction que la
mettent en phase n'est pas une fonction complexe
,
remplaçant une telle expression dans l'eiconale et égaler les vraies
pièces
est obtenu tandis qu'égaler les pièces
imaginaires
est eu où
superficiel est orthogonal à l'equiampiezza, l'expression
du champ devient
.
18) cours du champ dans faiblement le disomogeneo et
faiblement les moyens dispersifs :
Les moyens sont faiblement dispersifs si
aussi on obtient le complexe restant qui est si l'indice de
réfraction, est eu que la vraie partie règne clairement sur la
partie imaginaire, que l'equiphase et superficiel superficiels
l'equiampiezza coïncide,
e
,
remplaçant de telles expressions dans l'équation du transport
est trouvé et donc un vrai exponentiel est eu
également qui atténue le champ à la croissance de s. En
particulier il vient a défini l'atténuation spécifique des moyens
à l'abscisse s
et
l'atténuation supportée du champ dans la distance entre s et s.
19) vague non homogène :
Ébauche d'une vague pour laquelle la superficielle de la
vague est dans chaque point orthogonal à le superficiel d'amplitude.