Dispersion
1) vitesse de phase et de groupe d'un champ presque monochromatique :
Vu la limite dominante simple actuelle et0(s) dans le développement de
Luneburg-Kline et à supposer qu'il est vrai, est eu que l'expression
du champ en fonction du temps et du s est 
le j est dans ce cas-ci ignota donc est approchée de 1° l'ordre
au moyen de tailleur 
et le remplacement également 
est eu où le 1° exponentiel est relativement à une
taille périodique avec la pulsation W0 qui propaga avec la vitesse 
de la phasetandis que le 2° exponentiel
il module dans l'espace et le temps le 1° exponentiel, et l'enveloppe
est dit, à elle correspond une vitesse de groupe 
.
2) l'état de l'égalité entre le groupe et la phase expédient :
_ la vitesse d'uguagliando de la phase et le group
velocity di gruppo et portent le dénominateur au numérateur du
membre vis-à-vis de, obtiennent 
qui soit vérifie
le Se 
, remplace dans lui 
et
simplifient l'ottiene 
et le quindi 
qui soit seul vérifient si l'indice de réfraction di
rifrazione pour ne pas dépendre de W.
3) propagation d'un champ non monochromatique :
Porter à la fréquence W 0 a modulé en ayant l'amplitude d'une impulsion gaussienne est
considéré durée les commence 
donc l'expression
del field 
, l'inscription le cosinus dans des gains
exponentiels de forme transformés du nel de Fourier du point les
commence 
cpstituita de deux bandes gaussiennes
d'amplitude 4- W
dessus centrépar s0 et W0 . La valeur de transformée
de Fourier dans le point s est se multiplier gagné pour 
, l'antitrasformandola l'obtient 
contient la fonction d'eiconale qui est incognito,
toutefois pour que le pu² 1° intégral soit remplacé avec un
développement en série a arrêté à 2° l'ordre 
obtenant 
en ce que qui effectue la
substitution et plus tard 
e 
il est obtenu, toujours pour le 1° analogue
qu' 
intégral il est procédé pour l'intégrale 2°
où le stavolta pour la concordance avec les positions précédentes
pour la fonction d'eiconale le développement est eu 
d'où moins de présent sur le dérivé avant lui
détermine la définition les largenesses ont conjugué
concernant les précédents et obtiennent donc, pour l'intégrale
2° 
. Remplaçant les deux qu'elle s'avère
à vous trouve à vous et se rappeler cela 
a 
.
4) facteur d'amplitude :
donc avec l'augmentation de de la distance couverte l'amplitude du champ diminue.
5) facteur de transport :
à elle la forme de l'impulsion est attachée qui est encore gaussienne mais elle change son amplitude qui est plus grande après la propagation. Le facteur du transport dans combien dans lui s'appelle est présent est le temps qu'on peut gagner l'espace et donc la vitesse de l'impulsion gaussienne qui est trouvée est égale à la vitesse de groupe.
6) durée de l'impulsion :
donc avec l'augmentation de de la distance couverte
augmente la durée de l'impulsion.
7) différence entre les moyens dispersifs et les moyens dispersifs :
On l'a que les moyens dispersifs transforment l'énergie électromagnétique dans la chaleur pour l'effet de Joule alors que les moyens dispersifs ne transforment pas l'énergie électromagnétique dans une autre forme d'énergie mais simplement elle la redistribue dans l'espace, donc si nous l'envoyons à une impulsion dans des moyens dispersifs qu'elle augmente et elle diminue l'amplitude du champ.
