Ondes électromagnétiques

1) équations de maxwell :

 

2) équations des ondes électromagnétiques :

C'est porsi nécessaire dans le cas de l'absence des frais et des courants localisés, ont les relations suivantes :

est obtenu en calculant le rotor de et tirant profit à la première putréfaction de putréfaction de relation de membre = - divisionde diplômé du ` ² tandis que dans 2° le membre il devient partie .

est obtenu en calculant le rotor de et tirant profit à la première putréfaction de putréfaction de relation de membre = - divisionde diplômé du ` ² tandis que dans 2° le membre il devient partie .

 

3) Opérateur De Dalambertiano :

 

4) front de vague :

Le front de vague est l'endroit des points où la vague assume la même valeur dans un moment de données.

 

5) équation d'une vague de sinusoidale :

le f(x, t) = Asen(kx - l'inoltrede W t j) (KX - Wt j) vient ladite phase de la vague.

 

6) la relation entre la période temporelle et la période les espace :

La période temporelle est T, la période les espace est l, ha étant lui-même v la vitesse avec laquelle la phase de la vague se déplace.

 

7) porteur de la vague k :

La direction de la propagation de la vague est dirigée en second lieu, son module s'appelle le nombre de vague et vaut la peine .

 

8) vitesse de la propagation d'une onde électromagnétique :

La vitesse de la propagation d'une onde électromagnétique dans les moyens est , dans vide il vaut la peine 3*10⁸ m/s.

 

9) indice de réfraction :

C'est le rapport entre la vitesse de la lumière dans le c vide et la vitesse de la lumière dans des moyens matériels .

C'est également legs à la longueur d'onde de l'annulation qui assume une diverse valeur en fonction des moyens, la relation est eu.

 

10) relations entre B, E et la direction de la propagation :

B et et est entre orthogonal eux et tous les deux sont également orthogonaux à la direction de propagation, celle sont au porteur k. Dans les formules est eu qui est obtenu se plaçant dans le cas d'une vague plate linéairement polarisée.

 

11) rigidité et valeur caractéristiques dans le vide :

La rigidité caractéristique des moyens est donnée du cela dans le cas de la vallée vide les 377 ohms.

 

12) phase relative de B et et :

B et et s'avère toujours être dans le laddove de phase donc a un maximum pour et, un maximum également pour B est eu.

 

13) rapport entre la densité de l'énergie de B et et :

La densité de l'énergie associée au champ électrique u_et est égale à la densité de l'énergie associée au champ magnétique u_B car elle est gagnée remplaçant la conclusion de nella

 

14) vague se tenante :

Une vague debout est produite quand ils viennent pour interférer 2 vagues égales mais des antiparallels de porteurs de vague donc pendant qu'elle se produit quand il des disques sur un conducteur. Ils sont venus donc pour créer le ventri et les noeuds qui font les espacer une dissolution précise, la vague de fait n'est pas vrais et propre vague dans combien en même temps ne s'avère pas être fonction du temps et de l'espace. Il peut être obtenu facilement étant et devant être et₍₎ = et_(-) dans combien doit être conservé le membre de tangente du champ électrique et ceci dans le conducteur vaut la peine 0 bien connu. Pour H il est remplacé dans la La .

 

15) dissolution du ventri et les noeuds dans une vague debout :

Des assez pour trouver ces valeurs de z qu'elles décommandent le sen(kz) ou elles le placent par à 1, on constate que 1° le noeud est sur la surface de discontinuité et les autres sont distance vous de l / 2.

 

16) phase entre et et H dans une vague debout :

Et et H est dans la quadrature qui est sfasa vous entre d'eux de 90°.

 

17) vague sphérique :

Une vague sphérique est émise d'une source de point et a l'equazione

 

18) peau d'effet :

Une onde électromagnétique qui voyage dans un conducteur, seul sera portée sur la surface de la même, ne voyagera pas à son intérieur, l'effet est renforcé à la croissance de la fréquence et ceci détermine évidemment une augmentation de la résistance du même conducteur.

19) infrarouge, ultra-violet, faisceaux X et faisceaux g :

L'infrarouge a des fréquences peu plus de terres en contre-bas d'évident, l'ébauche des annulations émises des corps chauds. Les ultra-violets ont des fréquences peu plus haut de les évidentes et sont émis du soleil ou dans des subalternes de gaz aux ouvriers électriques de scariche. Les faisceaux I X venu se produisent à vous des particules accélérées qu'ils vont frapper contre un obstacle et sont finalement les faisceaux que g produisent à vous de nucléaire délabre le radioatti à vous.

 

20) porteur de Poynting et de sa interprétation physique :

Le porteur de Poynting est et indique la direction dans quel propaga la vague, son module est égale à l'intensité instantanée de la vague. Il est utile de décrire le fait que la variation de l'énergie d'une onde électromagnétique actuelle à l'intérieur d'une écluse de la surface S égal à l'énergie est transférée aux frais libres de la matière plus l'énergie qui croise la surface.

 

21) intensité instantanée :

C'est le module du porteur de vague et indique combien d'annulation investit la surface unitaire disposée orthogonal à la vitesse de la propagation dans l'unité de temps, il vaut la peine donc .

 

22) intensité moyenne de la vague :

 

23) intensité moyenne d'une vague sphérique :

Elle diminue clairement à la croissance du faisceau donc aura lui-même

 

24) pression de l'annulation :

Surface à la normale et parfaitement absorbant c'est la pression exercée de l'incident de vague sur un.

 

25) pression de recul :

C'est la pression à laquelle la source de la vague est sujet.

 

26) il les améliore porteur :

 

27) il mises à niveau pour les monter :

Il les améliore pour mesurer V est tel que de qu'elle est remplacement obtenu dans .

 

28) équations électrodynamiques :

Les porteurs de B sont remplacement obtenu dans le e et et donc car ils sont obtenus à partir de la définition des mises à niveau elles à s'élever et le porteur e . L'ébauche du disaccoppiate d'équations pas qu'ils peuvent il ne sont rendues au moyen d'une transformation opportune de mesure qui cet impôt de l'état de Lorentz tels.

 

29) transformations de mesure :

Là où j il est une fonction derivabile au moins 2 fois dans x, y, z, t a indiqué la fonction de la mesure.

 

30) état de Lorentz :

Si la fonction de la mesure j satisfait cette condition, les équations électrodynamiques peuvent être disaccoppiate.

 

31) équations électrodynamiques et elles de disaccoppiate forme de dalambertiana :

 

32) relation entre les équations des mises à niveau elles dynamiques et les équations de la mise à niveau elles stationnaires :

Elles sont égales seulement que pour elle les améliore des utilisations dynamiques l'opérateur de dalambertiano tandis que pour des mises à niveau elles des utilisations stationnaires le laplaciano.

 

33) il améliore les retarde à vous :

Ils sont les solutions des équations électrodynamiques dans le cas de source localisé dans une région finie, ils sont dits retarde à vous parce qu'à et V dans un point dans un moment de données ils sont fonction des sources au moment précédent l'où c'a été émis l'annulation et donc.

 

34) près du champ :

Est le champ localisé autour aux sources et cela qu'il change dans le temps parce que change dans le temps la source, à elle qui est est non seulement associée aucun transport d'énergie.

 

35) Effet De Doppler :

L'effet de Doppler est le phénomène pour lequel il les marque à un donné la fréquence émise d'une source dans le mouvement, vient reçu d'une station ferme à une diverse fréquence de celle-là d'émission.