Fotones y materia

1) cuerpo negro:

Bosquejo de un cuerpo capaz a hacer totalmente ondas electromagnticas magras de cualquier frecuencia. La abertura pequea en una es verdad venido realizando una gran cavidad.

 

2) frmula de los pantalones vaqueros de Rayleigh y de la catstrofe ultravioleta:

Resulta a usted los experimenta en segundo lugar que la intensidad de la cancelacin emiti del cuerpo negro llevado a cabo a la temperatura de T en la funcin de la longitud de onda tenga un curso a la campana, la teora clsica pero falla en cunto obtiene eso para las longitudes de onda pequeas, la intensidad publicada tendra que ser infinito y esto se llama la catstrofe ultravioleta.

 

3) hiptesis de Planck :

En la cavidad el intercambio de la energa sucede segn los mltiplos del cunto elemental que dependen de la frecuencia con el Relazione.

 

4) efecto e interpretacin fotoelctricos externos de Einstein :

En un metal hay los electrones que de all no salen en cunto los aumenta la energa es de menor importancia quin no en la vaca, rendimiento pero ellos este boquete de la energa, estrarli de la lata. Segn la teora clsica que puede suceder enviando el sul a las ondas electromagnticas del metal de una cualquier frecuencia mientras que la verdad las experimenta es que bastante tambin un solo fotn de la frecuencia oportuna para extraer un electrn, Einstein explic el dilema que usaba simplemente la hiptesis de Planck que est afirmando que depende el incidente de del photon de la energa le da frecuencia y si no es mayor barrera del della de mejoras ellas, el electrn no viene extrado.

 

5) problemtico de obra clsica del electromagnetismo en las comparaciones de los fantasmas atmicos :

a)    el modelo planetario de Rutherford tiene el problema que un electrn que se encuentra en una rbita circular debe emitir energa electromgnetica, pero si hace, termina para caer en el ncleo.

b)    el fantasma de la emisin de tomos no es continuo pero cada tomo emite las frecuencias resueltas de los solos dadas de la ley de Rydberg.

 

6) frmula para ganar las lneas espectrales emitidas de un tomo:

La frecuencia de las lneas espectrales emitidas de un tomo obedece a la relacin donde est nmeros M y N enteros y R es la constante de Rydberg.

 

7) hiptesis de Bohr :

La hiptesis de Bohr ve el quantization de antemano del momento angular y por lo tanto de la viga de la rbita, de la velocidad angular y del total de la energa, que explica estn las lneas espectrales que carecida cada el electrn en el ncleo.

 

8) estado fundamental :

El estado fundamental de un tomo es aqul para bajar la energa, ms cerca del ncleo.

 

9) el fenmeno de la difraccin de i emite X y la interpretacin :

Los fenmenos de la difraccin y de la interferencia suceden cuando las ondas obran recprocamente con las estructuras geomtricas con las dimensiones caractersticas similares al incidente de la longitud de onda, por lo tanto como las vigas de un ejemplo i x pueden ser diffratti de los planes reticulares, la condicin que la onda debe respetar por ser de diffratta ellas est siendo d la distancia entre los planes y el q reticulares que el ngulo de la incidencia abarc entre la direccin de la propagacin y el plan de la incidencia (no su escuela normal). Los problemas para los mecnicos clsicos se llevan cuando contra el material una onda no se enva solamente una partcula dotada de la masa como electrn y miran eso tambin que da evidentemente el lugar a los fenmenos de la difraccin por lo tanto l debe se asocia una onda que valor se d de la ley los experimente de De Broglie.

 

10) relacin de De Broglie :

Las ayudas de De Broglie que la luz tiene una naturaleza doble, al particellare y al ondulatoria para los cuales a un electrn es asociada son una masa que una onda. La relacin que alea la longitud de onda l de la cancelacin a su mpetu .

 

11) interpretacin fsica de la hiptesis de Bohr :

Substituir en la hiptesis del quantization del momento angular de Bohr la hiptesis de De Broglie que se viene para determinarse que la longitud de onda de la onda asociada al electrn se debe contener un nmero entero de pocas en la rbita del electrn, eso es la onda debe ser inmvil, slo el tipologia de la onda concurri en cunto sera venida de otra manera para crear de las interferencias que en el funcionamiento largo seran destructivas. Realizando el razonamiento al revs es claramente que sta es la causa del quantization del momento angular.

 

12) caracterstica esencial de cada funcin que representa una onda de cualquier tipo :

La dependencia contempornea del tiempo y del espacio debe poseer uno.

 

13) ecuacin de Schroedinger :

Describe la funcin de la onda y(x, y, z, t) que es la onda se asoci a una partcula dotada de massa.

.

Se alcanza a l a travs de los pasos siguientes :

a)    la relacin de una onda plana se escribe, deriva respecto a x, y, z y la relacin de De Broglie se substituye en ella , obtiene por lo tanto a operador para asociarse al mpetu . De manera anloga se deriva con respecto a t la ecuacin de una onda plana y se substituye , obteniendo al operador para asociarse a y .

b)    El ser la energa de una partcula libre l no hace eso para substituir los funcionamientos de y y p, si entonces la partcula est conforme a fuerzas conservadoras a la energa las aumenta que V substituye los funcionamientos adentro.

c)    aplica a operador total encontrado a la funcin de la onda.

 

14) fsico significado de la funcin de la onda :

El cuadro del mdulo de la funcin y de la onda que es representa la densidad de la presencia de la partcula en el punto x, y, z al tiempo t. Tal densidad va multiplicado para una constante de la normalizacin que rinde unitarian el integral calculado en todo el espacio.

 

15) principio de la indeterminacin de Heisenberg :

Afirma que hay los apoyos conjugados de la variable para los cuales cuando aumenta el grado de conocido de uno disminuye automticamente a grado de conocido del otro, el apoyo de la variable del inters en quantistica es el mpetu y la posicin del pozo Heisenberg del electrn afirma que las fechas las dimensiones reducidas de esta partcula, cuando nosotros por medio de un intento del protn a caracterizar de la posicin que sabemos para haber llevado la pero las producciones del fotn la energa del electrn y l lo envan a la calidad del centelleo saben de dnde. El principio de la indeterminacin de Heisenberg afirma que el producto de las incertidumbres vale .

 

16) ecuacin de Schroedinger independiente a partir del tiempo :

Se obtiene que substituye en la ecuacin de Schroedinger la expresin de una funcin de la onda que dependencia del tiempo y del espacio es descomponible en el producto de 2 funciones, el un empleado de la posicin y el otro empleado del espacio. Es conveniente describir los estados inmviles.

 

17) nmeros del quantici :

La ecuacin de Schroedinger independiente a partir del tiempo es una ecuacin al autovalori que la solucin para algunos niveles (n) de la energa admite solamente y _n . Por otra parte para algunos de refranes nos nivela que pueden ser las soluciones, n bien y son los nmeros del quantici de la ecuacin de onda.

 

18) solucin de la ecuacin de Schroedinger en el caso libre de la partcula :

El tiempo es necesario colocar V = 0 en la ecuacin de Schroedinger independiente y limitarse al caso del unidimensionale, se obtiene :

 

19) solucin de la ecuacin de Schroedinger en el caso del agujero de mejoras ellas a las paredes infinitas :

para el pari e de n para n desigual se tiene.

En cortocircuito que describe eso entre las 2 barreras de ella las aumenta infinitas se determinan de las ondas derechas que n de nodos viene el crecimiento de la energa del estado inmvil.

 

20) solucin de la ecuacin de Schroedinger en el caso del agujero de mejoras ellas a las paredes terminadas :

Es necesario ensamblar junto la solucin dentro del agujero de mejoras ellas que l es igual a la solucin para las paredes infinitas con la solucin de la ecuacin de Schroedinger afuera del agujero, ci que est obtenido ha sido similar inmvil a los que se tengan para el agujero a las paredes infinitas, con la diferencia constituida del tnel del efecto que es es posibilidad para encontrar la partcula afuera del agujero de mejoras ellas tambin para los niveles enrgios inferiores a la barrera de mejoras ellas.

 

21) solucin de la ecuacin de Schroedinger para el oscilador armnico del unidimensionale :

La consideracin como estados no degenerados de la energa de la energa se obtiene todo.

 

22) solucin de la ecuacin de Schroedinger para el tomo del hidrgeno :

Es el substituir obtenido en la ecuacin de Schroedinger como la energa los aumenta , se viene determinar los nmeros siguientes del quantici :

herencia de n a la energa del estado

l herencia al mdulo del momento angular

herencia de m a la proyeccin de B en un eje

cada nivel enrgio es 2 l tiempos de 1 degenerados.

 

23) vuelta, bosoni y fermios :

La vuelta redondo describe una vuelta de la partcula a un su eje del simmetria, es bosoni las partculas para las cuales la vuelta l es entera, como para el fotn, mientras que las partculas son los fermios para los cuales la vuelta l es semintero, en cuanto a electrones y a neutrones.

 

24) principio de la exclusin de Pauli :

Dos partculas para hacer girar semintero no pueden tener los mismos nmeros del quantici, se obtiene antes de enfrentar las funciones de la onda de un sistema ms partculas y despus de la revocacin de dos de ellos.

 

25) alcance de la estadstica de Boltzmann, firma, Bose:

Ella significa describir el nmero de la partcula que, para uno dado temperatura, posee uno dado energa. Ella es distinguida en medio ella para el tipo de partcula que ella se aplica.

 

26) estadstica de Boltzmann:

Las partculas se consideran distinguibili, l extensin naturalmente que muchas partculas poseen energas bajas mientras que las pequeas partculas poseen altas energas.

 

27) estadstica de Bose - Einstein :

El indistinguibilit de partculas se prevalece en la estadstica de Boltzmann, encuentra que a las bajas temperaturas la mayora abrumadora del bosoni va a ocupar el estado a la energa mnima. Para los sistemas a la baja densidad estira la estadstica de Boltzmann, en los frmulas ha , en el caso del fononi y de uno cualquier partcula el carecer en mejoras totales ellas el producto qumico m vale 0.

 

28) estadstica de la firma - Dirac:

El indistinguibilit de partculas se prevalece en la estadstica de Boltzmann, y el principio de la exclusin de Pauli, obtiene una distribucin para caminar son de quin ngulos dulled al crecimiento de la temperatura. Para los sistemas a la baja densidad estira la estadstica de Boltzmann, en frmulas tiene .