La propagacin dirigida en disomogenei significa dbil

1)       alcantarilla atmosfrica:

Si el ndice de refraccin no es montono con el contingente sino que introduce un mximo para h = h₀ , las vigas que entran en la alcantarilla con el ngulo pequeo con respecto a su eje, cuando cogen para arriba a correspondiente del contingente al flesso avanzado del ndice de refraccin vienen doblado hacia el fondo mientras que vienen doblado hacia el alto cuando cogen para arriba a correspondiente del contingente al inferior del flesso, se tienen por lo tanto que las vigas siguen siendo confinan a usted adentro alrededor del contingente h₀ .

 

2) modos dirigidos de la estructura de la propagacin una a deslizarse abajo:

El suponer de tener una alcantarilla con el ndice de refraccin del mximo para el h=h₀ , colocamos a tal altura z=0 que sea el plan xy y asumimos por otra parte que el propaghi de la cancelacin solamente a lo largo de x. Cerchiamo una solucin de la ecuacin de las ondas del tipo al separabili variable , substituyendo est tenido y el dividendo para T(z)X(x) las dos ecuaciones est obtenido

.

Puesto que los parmetros de medios entonces no varan con x k_x son independientes de los coordenadas y 1 la ecuacin tiene solucin mientras que para 2 se tiene la ecuacin que tenemos que el ndice de refraccin variado con los coordenadas z con curso parablico por lo tanto, ya que para la condicin del separabilit est, la PU de la ecuacin que se reescribir en la cual y est substituido posteriormente, el lugar ms simple que recoge y que se convierte se alcanza el che, resulta ser la ecuacin de Schroedinger para el oscilador armnico del unidimensionale, porque lo da a teora del quantistica eso a cada autovalore se asocia un autofunzione del gauss y de Hermite (…donde est el polinomio de Hermite de la orden m) que es solucin de la misma. Substituyendo el valor de , la solucin intentada para la ecuacin de las ondas es donde se obtiene de la definicin de g que sea se observe en detalle que si es complejo las races estn tenidas que, substituido en el lugar de la elasticidad de la solucin al esponenziali verdadero que por lo tanto se decae y no al esponenziali complejo que son asociadas de las oscilaciones peridicas.

3) le agita, TM e TEM:

La solucin de la ecuacin de las ondas concerniente a la manera de la orden m es , se obtiene substituirla en y la aplicacin de la relacin vectorial con y y finalmente de la simplificain y del dividendo parajWm ₀ que la extensin que si y orthogonally se polariza a la direccin de la propagacin (USTED) entonces H posee a un miembro tambin en la direccin y el viceversa de la propagacin, tal comportamiento indeseado est cancelada si el trasversa derivado del trasversa del miembro vara lentamente. En la expresin de H que la tiesura de la onda se puede por otra parte definir que caracteriza a miembro del portador de Poynting en la direccin de la propagacin, en el detalle para una manera bajo atajo tiene una energa imaginaria que por lo tanto propaga.

 

4) fibra ptica a la variacin continua del ndice de refraccin:

Uno supone que la fibra cilndrica est caracterizada de un ndice de refraccin que sea el mximo n_M en el eje y disminuya con un curso parablico hasta a la tarea mnima del valorn _m en el borde, la constante dielctrica tiene un curso parablico que sea . La solucin de la ecuacin de las ondas se asume del tipo al separabili variable es decir, que lo substituye tiene , dividendo para el ottenegono de ZT las ecuaciones, teniendo como la solucin y donde substituyendo por lo tanto y el valor de y obtiene donde , y el ottenendo puede ser colocado que despus para tener facturizacin de la necesidad una del lugar del ese da detrs a de qu equazioni que extrae el ciascuna di.le de e que tienen la forma de la ecuacin de Schroedinger para el oscilador armnico, a cada autovalore corresponde una solucin del autofunzione de . El multiplicarse para Z(z) que la solucin de la ecuacin de la paloma de las ondas se obtiene se obtiene que es de la definicin de g que d el lugar al SE de la propagacin .

 

5) velocidad de la velocidad de la fase y del grupo en una fibra ptica:

Para la velocidad de la fase ha , se observa que si el denominador es ms pequeo de 1, a la manera (n,m) en la edicin compite una velocidad de la mayor fase de c₀ . Para el grupo la velocidad en lugar de otro se tiene que es diferente de la velocidad de la fase a la confirmacin que el ndice de refraccin depende de la frecuencia.

 

6) Tipologie de la dispersin en una fibra:

Dispersin de Modale:

El affinch de la condicin que los medios introducen la dispersin est , en este caso tiene por lo tanto los medios es dispersivo debido a la dependencia no linear de la constante de la propagacin de la frecuencia.

Dispersin del material:

Es debido al hecho de que el ndice de refraccin del mximo que se tiene en el eje de la fibra, es no constante sino variado con la frecuencia, un mnimo de la dependencia para m de l ₀= 1.3 es mtenido.

Dispersin de Intermodal:

Cada uno de las cuales puede ser tenido que para uno dado frecuencia de funcionamiento los son activos ms que un modo de la propagacin, se caracteriza de un vario un u_g que pueda dar a lugar a los aumentos de los impulsos del estndar 10ns/Km. de las fibras (a=30 m m , n _M tendra que ser intentado para activar una sola maneraperoa los valores constructivos= 1.5) corresponda aproximadamente mm de l ₀=150, para el cual uno es atenuacin tenida a los kilmetros mucho arriba uno.

 

7) longitudes de onda usables en una fibra ptica:

La atenuacin es inferior hasta el 1dB/km para las longitudes de onda abarcadas solamente entre 1.2mm y 1.7mm, en el hecho para mayores longitudes de onda la dispersin son reticulares tenido mientras que para la absorcin avanzada de las longitudes de onda que tuvo que la polarizacin del material se tiene.

 

8) fibras del monomodali:

El bosquejo de la fibra en el cual el ndice de refraccin introduce una discontinuidad en hecho l es leggermente mayor en el cilindro interno (..core) que no en el cabo (..cladder), de tal manera se tiene xito para obtener una frecuencia del corte de la manera dominante igual a aproximadamente 100Thz, que la longitud de onda corresponde una conforme a la atenuacin baja.

 

9) fibras que se aprovechan no de las linearidades dielctricas del material:

Se aprovechan del hecho de que la constante dielctrica depende de la amplitud del campo y por lo tanto est descrita de una ecuacin de Schroedinger no linear de la cual se deduzca que el restos de la energa cogido en una zona estrecha y concurra el transporte de impulsos de la duracin corta en largas distancias.