Irradiacin electromgnetica
1) la funcin a la subida del verde:
En electromagnetismo una respuesta impulsiva en el espacio
en cmo mucho se considera las fuentes tiene un curso del sinusoidale
en el tiempo solamente ellos es ovunque nulo a menos que en el punto r
' en cul son localice, l concurre determinar los largenesses
electromgneticos producidos de la fuente en los puntos r del
espacio, en detalle la respuesta impulsiva puede ser mejoras
determinadas que
ellos el portador en este caso
coincide con la funcin a la subida del verde, o la PU para
determinar el campo
donde est la funcin el
stavolta la respuesta impulsiva del diadica del verde que es ms
compleja repartindose que un portador. Para determinar la
funcin a la subida de la referencia verde se hace la ecuacin de
las ondas a subir (…proyectado en uno de los as
cartesianos) en la presencia del impresse impulsivo de las corrientes
del espacio
de la cual la funcin a la subida del
verde es solucin.
El origen del sistema de coordenadas es el punto donde se
pone no viene la fuente, si consideramos la ecuacin anterior en los
puntos externos a la esfera que abarca fuentes
tiene
de qu dividendo para r y tomar el rG
de la
solucin se tiene que solucin es la suma de una onda progresiva y
de una onda regresiva, esta ltima considerado en cunto no tiene
fsicamente sentido una onda que collassa. El dividendo para r
encuentra la expresin de la funcin a la subida del verde
donde el coeficiente C se encuentra el integrar de la
ecuacin
en el volumen esfrico de contener la
vigar las fuentes 0, usando los coordenadas esfricos y el dividendo
para r2
se obtiene que,
realizando la puerta de los clculos
a eso para r®0 llegue a ser infinito pero en vista de los
infinites de la orden avanzada y de llegar a ser ms simple
se obtiene y por lo tanto
. Despus
de que todo el cualquiera del espacio los aumenta portador de un punto
se encuentre con el la
extendido al solo volumen que
contiene fuentes. En detalle en el caso de una fuente impulsiva
se encuentra que rotor en coordenadas esfricos, se
convierta en una cuenta ms simple de la tenencia que
para va del simmetria axial de la fuente, da
y es por lo tanto siempre orthogonal a la fuente,
substituirla en
obtiene
por lo
tanto mentiras en un meridiano que contenga la direccin de fuentes.
Los anteriores se obtiene
la fabricacin el
campo de la induccin mientras que la columna
obtiene el campo de la cancelacin.
2) irradiacin de fuentes de dimensiones terminadas:
Una fuente ms impulsiva se considera pero que
dimensiones terminadas, un su punto se toma como el origen del sistema
de los coordenadas, el resto de puntos de la fuente para ser r
distante ' de l y R del punto p de la observacin esa en lugar de
otro TOS sea r distante del origen. El campo de H se gana de
mejoras ellas el portador a el cual la funcin es herencia a las
fuentes con la respuesta impulsiva…(a la subida del
verde)
, claramente para r®0 de los
trminos dentro de parntesis considera solo
mientras que para r® se considera j a
solasb . El integral que
obtiene para el campo a la gran distancia
llega a
ser ms simple en cunto si es la dimensin del mximo D de la
fuente mucho menor de edad de la distancia de R (…entre un
punto de la fuente y el punto se tiene p) que el pagador R0 @ r0 y por lo tanto es constante en el
volumen de V' que incluye la fuente y se puede llevar afuera del
integral, como puro al denominador @ r de R mientras que en la discusin del exponencial
se substituye donde
est el pagador en
la direccin que eso ensambla el origen con el punto p de la
fuente ' ese TOS sea r distante ', despus de que toda la ha
que se substituye en
se obtenga
.
El carateristiche de los campos obtenidos se describe de
la condicin de la cancelacin:
.
3) reciprocidad electromgnetica:
El campo producido de una fuente monocromtica a 1 constituido del impresse
magntico J m1de las corrientes y de los trabajadores elctricos i1de J satisface las ecuaciones
, mientras que para la fuente anloga 2 al funcionamiento a la misma frecuencia tiene
, el multiplicarse respectivo para H2 , y2 , - H1 , - y1 y la adicin del miembro al miembro
obtiene a 1 a miembro una cantidad que con el solit identidad
vectorial viene trado de nuevo a
. Integrando
al 1 y a los 2 el miembro en un volumen V que contenga las fuentes, a
1 la lata del miembro despus de que todos se apliquen al teorema de
la divergencia que obtiene el teorema de la reciprocidad vlida para
el isotropo de los medios
y se delineen donde se ha
guardado la cuenta que las fuentes i1y J m1de J no son
nulas escoge en el volumen V1 que
la fuente a 1 contiene y anlogo para la fuentea 2. De las condiciones de la cancelacin uno deduce
que el campo al infinito se convierte en por lo tanto el integrar
infinitesimal en un volumen V que contenga todas las cancelaciones del
espacio el atravesar la superficie de S que lo incluye y la igualdad
de las reacciones se tiene
por lo tanto de qu lo
que sigue puede ser produccin deducida a usted:
) en vista de ausente el impresse
magntico en dos dipolos finos que puedan ser contenidos en dos
cilindros y la descomposicin del integral del volumen en la serie de
un integral de la superficie que para la presencia de J la corriente
caracterice y de un integral de la lnea de el cual, para la
presencia y, caracterice la tensin V, el dividendo de las corrientes
para I1I2 obtenga la igualdad de los
stiffnesses mutuos.
b) La aplicacin de la igualdad de
las reacciones a una fuente a y a una fuente impulsiva del espacio de
la prueba que tena
se ha tenido que concurre
ganar el campo producido de la fuente en a un punto r.
4) teorema de la equivalencia:
Se supone de tener una fuente a y una fuente de la prueba
unitaria que concurre estimar
la reaccin, porque
la igualdad de las reacciones es tambin iguala
TA , el teorema de la reciprocidad en un volumen se
considera pero que contenga todo el volumen del espacio
ad.eccezione.del a el cual contiene la fuente a y es incluido de la
superficie de S , de tal manera no
tiene el integral en el volumen incluido de Sa , obtiene
de cul a
travs de la paloma vectorial
de la relacin
es trabajador elctrico obtenido es superficial la
corriente mientras que
es magntica la
corriente superficial.
l tiene s mismo por lo tanto que el campo y el nella 0
direccionesdel producto de t le da que la fuente a
es el mismo producto los da a los equivalentes superficiales de las
corrientes que encuentran en una superficie que incluye la fuente a.