Reflexion und Brechung der flachen Wellen

1) normale Ausdehnung auf einem dielektrischen Material:

In diesem Fall zwecks respektieren Bedingungen von Durchgang von tangential Mitglieder von auffängt und und H reflektiert Welle ist erzeugt und rifratta Welle folglich Gleichungen sind e , projizierend erreichen sie auf die Asse und auch , das Ersetzen des 1ª im 2ª kennzeichnet sagte den Verhältnis-Koeffizienten der Reflexion für normale Ausdehnung, analog werden der Koeffizient der Reflexion für auffangen H erreicht , wird es beobachtet, daß wenn auffangen und die Concorde ist, fangen das H ist discorde und viceversa auf. Die Getriebekoeffizienten sind e .

2) normale Ausdehnung auf einem dissipative Material:

Wir haben, insofern als für eine flache Welle, die propaga in einem durchschnittlichen Leiter es hat, während für die Welle, die propaga in den dielektrischen Mitteln es ED ist, folglich, das der Reflexionsfaktor für das Vorhandensein von g zum Nenner ist, die zum ¥ ausdehnen , gehabt wird, das q_und @ 1 und mit analogen Betrachtungen

q_H, @, welchesdas 1 folglich rifratto auffangen und ungültig sein werden, während rifratto das H auffangen, die doppelte Quantität dieses Ereignis aber Dekade esponenzialmente ist, das in dissipative Mittel eindringt, während in den Nichtleitermitteln zu denen eine stehende Welle hergestellt wird, etwas Transport der Energie ist.

3) schiefe Ausdehnung auf einem dielektrischen Material:

Wir nehmen Mittellinie x horizontal, die abgehende Mittellinie y vom Blatt und die verwiesene Mittellinie z in Richtung zur Unterseite an, folglich, angenommen, daß das Welle Ereignis dem Plan xz gehört, das es hat, daß die Fördermaschine b Mitglied hat, entlang x deren entlang z, für z=0 die Gleichheit zwischen tangentialen Mitgliedern und Tür zur Relation, Gleichheit, der für jedes tern ist, gehabt wird von, fängt auf, unter der Bedingung daß sind das esponenziali 3 Gleichgestelltes, das das von dieser Relation ableitet das Gesetz von Erone und das Gesetz von Snell ist geschweige denn, das ist die offensichtliche Gleichheit zwischen den Geschwindigkeiten von der Phase entlang x der 3 Wellen. Um die Reflexionsfaktoren werden zwei locati Träger und_0h und und_0v im orthogonalen Plan zu b festzustellen betrachtet , und_{0h, das} entlang y verwiesen wird (…abgehend vom Blatt) und und_0v in der Richtung, ist eine Angelegenheit selbst einer flachen Welle wird gehabt (…beobachtet die Umlenkung der Payers) außerdem in der analogen Weise schreibt den Verwandten auffängt und und H Sie zur reflektierten Welle und zur rifratta Welle. Projizierend und und H entlang y die Relationen e werden erreicht , das 1ª im 2ª ersetzend beschaffen Sie, das das Sammeln von von h₂ und das Verwenden , der Tür zu , beobachtet wird, dem q_wie monotones mente von der Hitze wächst, die es für normale Ausdehnung bis zu die Aufgabe des Wertes 1 für Tangenteausdehnung hat.

Projizierend und und H entlang y die Relationen ED sind erreichte Gewinnung und_0v wird erreicht, das, mit analogen Betrachtungen zu denen für q bildete,_{wie, das} es auf verringert wird . Vom ersten berühmten Ausdruck, der auch besteht, ein Wert von q sagte Winkel von Brewster, für den q_Ev annulliert wird, muß gehabt werden, das, ausgearbeitte Tür zu .

4) schiefe Ausdehnung auf einem dissipative Material:

Fängt Ereignisse haben auch den üblichen Ausdruck auf, da reflektiert auffängt , während für das rifratti es ist notwendig, um Konto zu halten auffängt, das und quindi . Für muß z = 0, das der Durchgang der tangentialen Mitglieder von auffängt, gehabt werden und folglich die Gleichheit der Exponenten, die überprüft wird, alleine wenn dieses uguagliando die realen Koeffizienten gibt und folglich in den dissipative Mitteln zu zur Mittellinie z parallel ist, während das Entsprechen der eingebildeten Koeffizienten gehabt wird, die noch das Gesetz von Snell ist, aber Verlängerung, der nicht parallel ist zu und folglich die Welle in den nicht dissipative Mitteln nicht konstanter ist. Von der Gleichheit können eine relative Gleichung zum realen Teil und eine relative Gleichung zu den Imaginärteilen abgeleitet werden, von sind ihnen es möglich, um abzuleiten und die folgenden Fälle entwickelnd:

) halb mit niedriger Ableitung:

folglich ist der Phase Vektor der gleiche, der im nicht Mittelcase gehabt wird, während für das Modul der Verminderung Fördermaschine es gehabt wird, daß es proporziona sie zur Leitfähigkeit ist und es auch vom Einfallswinkel abhängt.

B) Halber Leiter:

analog zu wieviel er im Kasten der konstanten Wellen gehabt wurde, ist der Grund von dem, daß das rifratta Welle propaga fast orthogonal zur Oberfläche von Unstimmigkeit quindi '// b' dieses es die Definition der konstanten Welle gerecht ist.

Er kommt definierte außerdem die Tiefe des Durchgriffes, der der Abstand von der Oberfläche der Unstimmigkeit ist, zu der auffangen, das sie auf seinem Wert verringert wird, sie für über die Leitfähigkeit anfängt, hat und es, da es für einen idealen Leiter Infinitesimal ist (g ¥…)®,dieses ist der Grund beobachtet wird, aus dem die elektromagnetischen Leiter Gebrauch Sie sind, da Schirm und die notwendige Stärke zum Wachsen der Frequenz vermindert.

Um die Reflexionsfaktoren festzustellen ist es notwendig Konto zu halten daß die Hälfte die Relation 2° zwischen folglich dissipative ist und è mit vom Verhältnis zwischen und₀ und H₀ die Steifheit der oberflächlichen Welle die für einen Leiter nur mit der tatsächlichen Steifheit übereinstimmt, der Reflexionsfaktor kann scritto sein ableitet und berühmt das das Energie Ereignis auf einem Leiter fast vollständig rifratta folglich die Energie von ausschweifendem es kommt ist Infinitesimal und auch ist dissipative.

5) Reflexion Gesamtmenge:

Der Brechungwinkel ist offenbar wenn (…der ist, wenn die Geschwindigkeit der Ausbreitung in Mitteln 1 klein ist, wem in den Mitteln 2) selbst nicht hat, daß ein Winkel Begrenzung q solches_L besteht, das und quindi, das das rifratta Welle propaga parallel zu der Unstimmigkeitoberfläche ist.

Für q_L wird es gehabt, daß folglich die Geschwindigkeit der Phase der rifratta Welle ist minimal maximal ist, aber immer grösser von der Geschwindigkeit der Phase entlang x des Welle Ereignisses in wieviel gesollt hat, daß jedoch, wenn die rifratta Welle nicht konstant ist, gehabt wird, die es erhöht und folglich in solch einer Weise die Geschwindigkeit der Phase der rifratta Welle vermindert, die die Gleichheit übereinstimmt, die von den Bedingungen mit der Form verlangt wird, nachdem alles gehabt ist, das für q < q_L die rifratta Welle konstant ist, während für q > q_L ist er nicht konstant. Bis zu der Energie wird der rifratta Welle die, wenn wir das Welle horizontal Ereignis polarisieren, auch wird polarisiert horizontal gehabt und die Fördermaschine von Poynting hat ein eingebildetes Mitglied entlang z₀ folglich nicht ist Energie Transport durch die Unstimmigkeitoberfläche aber nur -ähnlichkeit zu ihr in, wieviel man gehabtes auch wirkliches Mitglied entlang x ₀ der Fördermaschine von Poynting ist.